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#《量子信息与量子计算》文字版
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考虑三能级系统与两个失谐光场相互作用的情况， 如下图。
前两项是与两个激光相关的交流斯塔克位移;第二行的项表示能级|1>和 |2>之间的耦合。尽管没有直接的相互作用，但可以诱导两个低能级的密度相干振荡，这就是拉曼过程。与上节的结果一样，当相位差取不同的值时，可以得到沿着不同轴的转动操作。也就是说，此三能级系统的动力学可以与二能级体系完全等价，激发态的影响可以通过大失谐而达到绝热消除。绝热量子态转移
考虑三能级系统与两束光双光子共振相互作用的情况，在相互作用绘景中，哈密顿量是沿着此暗态通道，缓慢的变化\theta，使其从零开始，变为\pi/2，对应的本征态将从|1>态变化为|2>，实现量子态的绝热转移。上述过程的变化可以通过改变g_1/ g_2的值实现，使其从0变化为无穷大。2. 实际上只要g_1/ g_2>>1，|2>态的布居概率就会占主导。量子绝热捷径及其他
上述过程要求的缓慢变化，即满足绝热条件。这一要求的目的是抑制不同本征态的跃迁，使得系统的演化过程中各个本征态的布居数不会发生变化。实际上，不同态之间总是有些跃迁的，近年来，严格抑制这些不满足绝热条件多导致跃迁（非绝热跃迁）的技术，理论和实验上都已经能够做到。我们考虑单光子也共振的情况[1]，也就是说两个激光共振的驱动三能级间的两个跃迁，即公式 (9)的第二项对应于非绝热跃迁，也就是说暗态到其他两个本征态的跃迁速率相同，都正比于\theta的倒数。同时，我们也可以看出，绝热条件的意思是指g比\theta的倒数远大。非绝热跃迁项就被完美的消除了。然而，哈密顿量(11)是|1>和|2>的耦合，在自然原子中，他们一般是偶极禁戒的。为了克服这一问题[2]，我们只能添加如下形式的耦合来消除非绝热跃迁，此时第一项对应的是对原来耦合强度的改变，另外一项对应的是对对角项的调制，都是物理上允许的操作，即从之前的分析，我们知道，在绝热基失下是没办法做到这一点的。因此，我们再额外做一个变换v(t)，即演化态不再是本征态，而是另外一个基失下的坠饰本征态基失。此时，最简单的情况是，选择 g_z=0。此时的演化速度可以减小到原来的1/8左右，具体讨论见[3]。可调耦合
前面的JC模型中腔与原子的耦合强度取决于原子核腔的相对位置，一旦固定在腔内某位置之后，他们的耦合强度就确定了，无法调节。这里，我们通过三能级体系，实现腔与原子之间耦合强度的调节。在三能级体系中，我们让|1>-->|3>和|2>-->|3>跃迁分别由量子化光场和外加的经典驱动场来诱导. 同时，它们的耦合都是大失谐的，因而可以让激发态能够被绝热消除，两者的单光子失谐量分别为\Delta和 (\Delta+\delta)。 相互作用绘景下，体系的有效哈密顿量为
[1] X. Chen, I. Lizuain, A. Ruschhaupt, D. Guery-Odelin and J. G. Muga, Phys. Rev. Lett. 105, 123003 (2010).[2] A. Baksic, H. Ribeiro, and A. A. Clerk, Phys. Rev. Lett. 116, 230503 (2016).
[3] X. Zhou, B.-J. Liu, L.-B. Shao, X.-D. Zhang, and Z.-Y. Xue, Laser Phys. Lett. 14, 095202 (2017).[4] H. Cao, S.-W. Yao, and L.-X. Cen Phys. Rev. A 100, 053410 (2019).